Прямоугольный термоэлемент Нернста-Эттингсгаузена
В термоэлементе использован эффект возникновения в направлении, перпендикулярном тепловому потоку, термоэлектродвижущей силы Нернста-Эттингсгаузена при наличии магнитного поля вдоль x и теплового потока вдоль z (рис.2.52). В простейших случаях [75, 82, 114] термоэлемент состоит из одного или двух брусков, на которых стационарно поддерживается разность температур. Грани с температурами Т1 и Т2 изотермичны, на остальных гранях, в зависимости от режима работы, могут иметь место различные температурные условия. Магнитное поле однородно. Пренебрегается явлениями на контактах брусков с токовыми проводниками, а также температурными зависимостями параметров материала брусков. Пренебрегается также термоЭДС, вызванной эффектом Риги-Ледюка.
Расчет КПД, как правило, производится для двух режимов работы термоэлемента - изотермического, соответствующего условию — 0, и адиабатического, при котором ду предполагается отсутствие потоков тепла вдоль у. В [100] получены приближенные выражения для КПД преобразования, справедливые при небольших ZN. Проведены также расчеты КПД с учетом анизотропии кинетических коэффициентов. Читатели, интересующиеся этими расчетами, могут обратиться к первоисточникам [78, 90, 91, 93, 94]. Дополнительные сведения о термоэлементах Нернста-Эттингсгаузена можно получить в работах [87, 89, 92, 96, 102, 103, 107].